�。�4）液線端部的收緊或者多處破裂
在液線發(fā)生收縮的過程中，接近球莖頭處逐漸形成頸狀。頸的半徑不斷降低，直到液線斷裂成兩部分，形成一個大液滴和一個自由的非對稱液線，如圖1-4（13～16）所示。第二根液線的較低端向上運(yùn)動，而其較高端的形狀逐漸變成球莖。根據(jù)其長度的不同，第二液線可能縮成較小液滴或衛(wèi)星液滴，如圖1-4（16）所示，或者破裂成兩個或更多部分。衛(wèi)星液滴向球形方向的收縮使得過剩的自由能轉(zhuǎn)變成為動能，因此衛(wèi)星液滴發(fā)生振蕩，如圖1-4（16～19）所示。
（5）大液滴與衛(wèi)星液滴發(fā)生結(jié)合
由于體積與速率的不同，周圍空氣對大液滴的拖拉作用與對衛(wèi)星液滴的不同，如果大液滴與衛(wèi)星液滴分開充分，拉力對大液滴的減速作用就會比對小液滴的小。因此，當(dāng)大液滴的速率比衛(wèi)星液滴的大時，它們就不會發(fā)生結(jié)合。但是，如果衛(wèi)星液滴與大液滴足夠近時，大液滴后的低壓就會使衛(wèi)星液滴被大液滴所吸附而發(fā)生合并，如圖1-4（17～20）所示。
（6）振蕩態(tài)到平衡態(tài)
當(dāng)衛(wèi)星液滴與大液滴合并后，過剩的表面能就會轉(zhuǎn)化成液滴內(nèi)部的動能。由于過剩的能量在動能與表面能之問不斷轉(zhuǎn)換，液滴就會發(fā)生振蕩。當(dāng)振蕩發(fā)生時，能量就會發(fā)生阻尼消散至達(dá)到平衡，如圖1-4（21～28）所示。在液滴形成的過程中，儲液室中的壓力波的振蕩會使液體交替被擠出和吸回。在大多數(shù)情況下，壓力波的反射較弱，不足以使液體從噴嘴口離開，因此只發(fā)生小幅振蕩直到壓力波在儲液室內(nèi)由于阻尼耗散作用而消失，如圖1-4（14～28）所示。
（7）衛(wèi)星液滴的形成
在上述的描述中，衛(wèi)星液滴的形成是由于兩次液體的分離而產(chǎn)生的。如果第二次液體的分離沒有在液線縮成球形之前發(fā)生，那么就不會形成衛(wèi)星液滴，這就是噴墨印花所期望的最理想結(jié)果。衛(wèi)星液滴的形成取決于三個因素：第一是分離后自由液線的長度，第二是液線縮回的速率，第三是液線斷裂的時間。因此，與這三個因素相關(guān)的參數(shù)，如液滴產(chǎn)生器的幾何結(jié)構(gòu)、波形、電壓振幅、液體的黏度和表面張力都會影響到衛(wèi)星液滴的形成。
來源：集萃印花網(wǎng) 作者：薛朝華 賈順田
